A) Joseph-Louis Lagrange B) James Clerk Maxwell C) Isaac Newton D) Galileo Galilei
A) Energia elèctrica i energia magnètica B) Energia cinètica i energia potencial C) Energia interna i energia externa D) Energia tèrmica i energia mecànica
A) Massa B) Acció C) Reacció D) Força
A) Massa i velocitat. B) Coordenades cartesianes i les seves derivades respecte al temps. C) Energia potencial i velocitat. D) Coordenades generalitzades, les seves derivades respecte al temps i el temps.
A) Desplaçament real B) Desplaçament dinàmic C) Desplaçament estacionari D) Desplaçament virtual
A) Llei d'Ohm B) Llei de Hooke C) Segona llei de Newton D) Principi de la mínima acció
A) Coordenades cartesianes B) Coordenades polars C) Coordenades esfèriques D) Coordenades generalitzades
A) Equacions diferencials B) Càlcul de variacions C) Càlcul vectorial D) Àlgebra lineal
A) 1803 B) 1755 C) 1760 D) 1788
A) 6N B) 9 C) N D) 3N
A) L'energia es conserva en totes les interaccions. B) La força és inversament proporcional al quadrat de la distància. C) El moment sempre és zero. D) La força resultant és igual a la massa per l'acceleració de cada partícula.
A) L'hamiltonià B) L'energia cinètica C) El lagrangià D) La funció de força
A) L = T - V B) L = T + V C) L = 2T - V D) L = V - T
A) T = Σ (des de k=1 fins a N) m_k v_k B) T = (1/3) Σ (des de k=1 fins a N) m_k v_k2 C) T = (1/2) Σ (des de k=1 fins a N) m_k v_k2 D) T = Σ (des de k=1 fins a N) m_k2 v_k
A) En termes generals, V = V(r1, r2, ..., v1, v2, ..., t) B) V roman constant C) V = V(v1, v2, ...) D) V = V(r1, r2, ...)
A) Només si exclou l'energia potencial. B) No, només funcions específiques poden ser utilitzades. C) Només si inclou l'energia cinètica. D) Sí, d'acord amb les lleis de la física.
A) Equacions de restricció B) Funció d'energia potencial C) Funció de dissipació de Rayleigh D) Símbols de Christoffel
A) Restriccions holonòmiques B) Forces disipatives C) Restriccions no holonòmiques D) Restriccions relativistes
A) Restriccions que impliquen fricció. B) Restriccions que inclouen desigualtats. C) Restriccions que es poden integrar. D) Restriccions que depenen de les velocitats de les partícules.
A) Trajectòries o camins extrems B) Camins d'acceleració no lineal C) Camins amb energia màxima D) Camins corbats en l'espai-temps
A) Són camins d'acceleració no lineal. B) Representen trajectòries de màxima energia. C) Són camins corbats. D) Són línies rectes.
A) Les partícules lliures segueixen les geodèsiques, que són trajectòries extremes. B) La segona llei de Newton no té relació amb les geodèsiques. C) Les geodèsiques representen les trajectòries amb la força màxima. D) Les partícules lliures es desvien de les geodèsiques a causa de les forces.
A) Joseph-Louis Lagrange B) Leonhard Euler C) Isaac Newton D) Jacques Bernoulli
A) 1755 B) 1743 C) 1708 D) 1788
A) Tant les forces de reacció com les forces aplicades que no són de reacció. B) Només les forces aplicades que no són de reacció. C) Només les forces de reacció. D) Variacions de l'energia potencial.
A) Els desplaçaments podrien estar relacionats per una equació de restricció. B) El principi només és vàlid per a sistemes lineals. C) Només es pot aplicar a l'equilibri estàtic. D) Requereix el coneixement de totes les forces que actuen sobre el sistema.
A) (d/dt)(∂L'/∂Q̇i) = ∂L'/∂Qi + Σj λj (∂ϕ'j/∂Qi). B) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i). C) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = ∂L'/∂Q̇i + Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i). D) (d/dt)(∂L/∂q̇i) = ∂L/∂qi.
A) Teorema de Noether B) Teorema de Lagrange C) Teorema de Newton D) Teorema d'Euler
A) L'operador rotacional (o rot·lació). B) L'operador gradient. C) Un potencial escalar. D) L'operador divergència.
A) -∂V/∂x B) ∇V C) m x˙ D) d/dt(∂L/∂x)
A) ∂L/∂x B) m ẋ C) m ẍ D) -∂V/∂x
A) r B) m C) θ D) φ
A) Energia potencial V(r) B) Moment angular pφ C) Moment lineal pr D) Energia cinètica (1/2)mv²
A) pφ = m(r² + θ² + φ²) B) pφ = (m/2)r²sin(θ)φ̇ C) pφ = mr²sin²(θ)φ̇ D) pφ = m(r²θ̇ + sin(θ)φ̇)
A) m(r̈ - θ̇² - sin²(θ)φ̇²) B) mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²) C) -mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²) D) -m(r̈ + θ̇² + sin²(θ)φ̇²)
A) m(r²θ̇ + sin(θ)cos(θ)φ̇) B) -mr²sin(θ)cos(θ)φ̇² C) mr²sin(θ)cos(θ)φ̇² D) -mr²sin(θ)φ̇
A) (1/2)mgy_pèndol2 B) Mgy_pèndol C) mgx_pèndol D) mgy_pèndol
A) L'energia potencial deguda a la força central. B) L'energia cinètica total del sistema. C) El terme que descriu el moviment del centre de masses. D) El terme que descriu el moviment relatiu.
A) μ = m1 - m2. B) μ = m1 * m2 / (m1 + m2). C) μ = m1 * m2. D) μ = (m1 + m2) / 2.
A) R (posició del centre de massa). B) θ (theta). C) V (energia potencial). D) r (distància radial).
A) Fcf = μrθ˙² = ℓ²/(μr³). B) Fcf = μr/θ˙. C) Fcf = μr²θ˙. D) Fcf = dV/dr.
A) Sí, és invariant de gauge. B) Depèn del sistema específic. C) No, no és invariant de gauge. D) La invariança de gauge no s'aplica al moment canònic.
A) Mecànica hamiltoniana B) Formulació en l'espai de moment C) Òptica D) Mecànica de Routh
A) Transformació de Laplace B) Transformació de Fourier C) Transformació de Legendre D) Expansió de Taylor
A) Formulació en l'espai de moments B) Mecànica d'Ostrogradski C) Mecànica de Routh D) Mecànica relativista
A) Complexitat hamiltoniana B) Inconsistència relativista C) Violació del principi variacional D) Inestabilitat d'Ostrogradski
A) Electromagnetisme B) Òptica C) Termodinàmica D) Mecànica quàntica
A) Dinàmica de partícules individuals B) Impulsos conservats C) Sistemes de múltiples partícules D) Coordenades cícliques
A) La velocitat de la llum B) La constant gravitacional C) La constant de Planck D) La constant de Boltzmann |