Lagrangeova mechanika - Kvíz
A) Galileo Galilei B) Isaac Newton C) James Clerk Maxwell D) Joseph-Louis Lagrange
A) Síla B) Akce C) Hmotnost D) Reakce
A) Potenciální energie a rychlost B) Obecné souřadnice, jejich časové derivace a čas C) Hmotnost a rychlost D) Kartézské souřadnice a jejich časové derivace
A) Skutečné posunutí B) Stacionární posunutí C) Dynamické posunutí D) Virtuální posunutí
A) Hookův zákon B) Newtonův druhý zákon C) Ohmův zákon D) Princip nejmenší akce
A) Kartézské souřadnice B) Zobecněné souřadnice C) Sférické souřadnice D) Polární souřadnice
A) Kalkulus variací B) Vektorový kalkulus C) Diferenciální rovnice D) Lineární algebra
A) 1755 B) 1760 C) 1803 D) 1788
A) N B) 3N C) 6N D) 9
A) Celková síla se rovná součinu hmotnosti a zrychlení pro každou částici. B) Síla je nepřímo úměrná druhé mocnině vzdálenosti. C) Energie se při všech interakcích zachovává. D) Hybnost je vždy nulová.
A) Kinetická energie B) Lagrangián C) Funkce síly D) Hamiltonián
A) L = T - V B) L = 2T - V C) L = V - T D) L = T + V
A) T = (1/3) Σ (pro k = 1 až N) m_k v_k2 B) T = Σ (pro k = 1 až N) m_k2 v_k C) T = Σ (pro k = 1 až N) m_k v_k D) T = (1/2) Σ (pro k = 1 až N) m_k v_k2
A) V zůstává konstantní B) V nejobecnějším případě platí: V = V(r1, r2, ..., v1, v2, ..., t) C) V = V(v1, v2, ...) D) V = V(r1, r2, ...)
A) Pouze pokud zahrnuje kinetickou energii. B) Ne, lze použít pouze specifické funkce. C) Ano, v souladu s fyzikálními zákony. D) Pouze pokud nezahrnuje potenciální energii.
A) Rayleighova disipační funkce B) Christoffelovy symboly C) Omezující rovnice D) Funkce potenciální energie
A) Holonomní omezení B) Neholonomní omezení C) Disipativní síly D) Relativistická omezení
A) Omezení, která obsahují nerovnosti B) Omezení, která zahrnují tření C) Omezení, která jsou integrovatelná D) Omezení, která závisí na rychlostech částic
A) μ = m1 * m2. B) μ = (m1 + m2) / 2. C) μ = m1m2 / (m1 + m2). D) μ = m1 - m2.
A) Systémy složené z více částic B) Zachované hybnosti C) Cyklické souřadnice D) Dynamika jedné částice
A) Legendreova transformace B) Fourierova transformace C) Laplaceova transformace D) Taylorova řada
A) -∂V/∂x B) ∂L/∂x C) m ẍ D) m ẋ
A) 1708 B) 1755 C) 1788 D) 1743
A) θ (théta). B) R (poloha těžiště). C) r (radiální vzdálenost). D) V (potenciální energie).
A) Ne, není invariantní vůči transformacím kalibrování. B) Ano, je invariantní vůči transformacím kalibrování. C) Záleží na konkrétním systému. D) Invariance vůči transformacím kalibrování se nevztahuje na kanonický hybný moment.
A) Uhlová hybnost pφ B) Lineární hybnost pr C) Potenciální energie V(r) D) Kinetická energie (1/2)mv²
A) Jsou to nelineární dráhy zrychlení. B) Jsou to přímky. C) Jsou to křivky. D) Představují trajektorie s maximální energií.
A) Skalární potenciál B) Operátor gradientu C) Operátor divergence D) Operátor rotace
A) m B) φ C) r D) θ
A) Porušení variačního principu B) Ostrogradského nestabilita C) Složitost hamiltoniánu D) Relativistická nekonzistence
A) Na vázané i nevázané síly. B) Na změny potenciální energie. C) Pouze na vázané síly. D) Pouze na vnější síly, které nejsou vázané na omezení.
A) Gravitační konstanta B) Rychlost světla C) Boltzmannova konstanta D) Planckova konstanta
A) Extremální trajektorie nebo dráhy B) Zakřivené dráhy v časoprostoru C) Dráhy s maximální energií D) Nelineární dráhy zrychlení
A) mgy_pend B) (1/2)mgy_pend2 C) Mgy_pend D) mgx_pend
A) Newtonův druhý zákon nesouvisí s geodetickými čarami. B) Volné částice se odchylují od geodetických čar v důsledku působících sil. C) Volné částice se pohybují po geodetických čarách, což jsou krajní trajektorie. D) Geodetické čáry představují dráhy, po kterých působí maximální síla.
A) Člen popisující relativní pohyb. B) Celková kinetická energie systému. C) Člen popisující pohyb těžiště. D) Potenciální energie způsobená centrální silou.
A) mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²) B) -mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²) C) -m(r̈ + θ̇² + sin²(θ)φ̇²) D) m(r̈ - θ̇² - sin²(θ)φ̇²)
A) -mr²sin(θ)cos(θ)φ̇² B) -mr²sin(θ)φ̇ C) m(r²θ̇ + sin(θ)cos(θ)φ̇) D) mr²sin(θ)cos(θ)φ̇²
A) d/dt(∂L/∂x) B) -∂V/∂x C) ∇V D) m x˙
A) pφ = (m/2)r²sin(θ)φ̇ B) pφ = m(r²θ̇ + sin(θ)φ̇) C) pφ = mr²sin²(θ)φ̇ D) pφ = m(r² + θ² + φ²)
A) Leonhard Euler B) Joseph-Louis Lagrange C) Isaac Newton D) Jacques Bernoulli
A) Princip platí pouze pro lineární systémy. B) Posunutí mohou být vzájemně propojena vazebnou rovnicí. C) Lze jej aplikovat pouze na statickou rovnováhu. D) Vyžaduje znalost všech sil působících na systém.
A) Routhova mechanika B) Relativistická mechanika C) Ostrogradského mechanika D) Formulace v prostoru hybnosti
A) Noetherovo tvrzení B) Lagrangeovo tvrzení C) Eulerovo tvrzení D) Newtonovo tvrzení
A) Hamiltonova mechanika B) Routhova mechanika C) Optika D) Formulace v prostoru hybnosti
A) (d/dt)(∂L/∂q̇i) = ∂L/∂qi. B) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = ∂L'/∂Q̇i + Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i). C) (d/dt)(∂L'/∂Q̇i) = ∂L'/∂Qi + Σj λj (∂ϕ'j/∂Qi). D) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i).
A) Fcf = μr/θ˙. B) Fcf = dV/dr. C) Fcf = μr²θ˙. D) Fcf = μrθ˙² = ℓ²/(μr³). |
Vytvořeno pomocí That Quiz —
stránka pro vytváření a hodnocení testů z matematiky a dalších předmětů.